Sun . 20 May 2020

Охолоджувач пельте

[1] [2] [3] [4] [5] - Теми - 1 Вступ - 2 Історія - 3 Використання - 4 Теорія - 4.1 Ефект Зеебека
4.2 Ефект Пельтьє та термоелектричне охолодження - 4,3 Оптимізація носіїв навантаження - 4,4 Вибір матеріалу - 4,4,1 Показник заслуг - 4.4.2 Термоелектричні матеріали та продуктивність - 4.4.3 Розробка термоелектричних матеріалів
4.4.4 Перемінний струм - 4.5 Способи отримання термоелектричних матеріалів - 4.6 Посилання


Охолоджувач Пельтьє або термоелектричний охолоджувач - це електронна логіка охолоджуючої рідини Пельтьє, яка використовується в якості теплоносія з використанням термоелектричних принципів
Явище, відоме як ефект пельтера в тепловій електриці, є основою принципу роботи пристрою. Цей ефект більш докладно обговорюється в розділі «Теорія». Охолоджувач Peltier - це в основному термоелектричний пристрій

Структура кулера Peltier - Термоелектричний прилад можна використовувати двома способами. По-перше, термоелектричний прилад можна використовувати для отримання електрики, коли різниця температур застосовується до обох сторін пристрою. По-друге, коли на термоелектричний прилад подається електрика (постійний струм), одна сторона пристрою нагрівається, а інша сторона охолоджується. Використання холодної сторони пристрою в будь-якій програмі вимагає, щоб пристрій було визначено як охолоджувач. Охолоджувачі Peltier працюють як теплові насоси і переносять тепло з одного місця в інше в структурі пристрою. Ці пристрої також можна охарактеризувати як твердотільні охолоджувачі.
Peltier Проста структура кулера видно на малюнку праворуч. Зміна напрямку постійного струму змінить гарячу та холодну сторони. Охолоджувачі Peltier випускаються з більш ніж одним термоелектричним елементом. Ця структура, яка містить більше одного термоелектричного елемента, називається модульною структурою, і ці пристрої в модульній структурі називаються термоелектричними модулями. Модульна структура робить великий внесок у пристрій з точки зору експлуатаційних характеристик, дуже важко отримати достатнє охолодження конструкції одним термоелектричним елементом, можливо змінити ємність та ефективність охолоджувачів Пельтьє, використовуючи різні конструкції та різні термоелектричні матеріали. Можна знизити кріогенні температури за допомогою правильних конструкцій.
Охолоджувачі Пельтьє працюють за тими ж термодинамічними законами, що і газові холодильні компресори, але способи охолодження зовсім інші. Однак кулерні холодильники не забезпечують такого ефективного охолодження, як звичайні системи стиснення газу з існуючими термоелектричними матеріалами та конструкціями пристроїв. Однак, їхня проста конструкція та їх невеликий розмір роблять пельєнні кулери придатними для деяких застосувань.

У 1823 році естонський вчений Томас Йоганн Зеебек заявив, що коли кільце було сформовано за допомогою двох різних провідників, а клеми на цьому кільці нагрілися, компас міг відхилити голку. він бачив. Сформована структура мала якусь магнітну дію. Пізніше Зебек використав це явище для співвідношення магнітного поля Землі та різниці температур між полюсами та екватором, але не зміг зробити висновок. Зеебек спробував це явище з різними матеріалами і перерахував їх, помноживши їх електропровідність (σ) та коефіцієнти Seebeck (α). Одиниця коефіцієнта Зеебека - вольт на градус (ВК - 1) Виробництво електроенергії за допомогою першого та останнього матеріалів у рейтингу.
У 1835 році, через 12 років після Зеебека, французький вчений Жан Чарльз Афанас Пельтьє виявив протилежний ефект. Він зауважив, що при подачі електричного струму на систему, виготовлену за допомогою двох різних провідників, одна з точок з'єднання кільця нагрівалася, а друга охолоджувалася. Однак ефект Пельтьє не пов'язував свої висновки з результатами Зеебека. Спостереження Пельтьє в 1832 році пояснив Ленц і зробив висновок, що: Якщо струм проходить через точки з'єднання кільця, утворені двома різними провідниками, одне з'єднання нагрівається в залежності від напрямку струму, а інше охолоджується. Він показав свій висновок заморожуванням води на стику вісмут-сурма.
У 1851 році британський учений Вільям Томсон встановив зв'язок між ефектами 1-го барона Кельвіна, Зеебека та Пельтьє і пояснив ці ефекти, використовуючи термодинамічні закони. Тоді лорд Кельвін передбачив ще один термоелектричний ефект, який співвідносив струм через один провідник і зміну температури в провіднику.
У 1885 р. Релей підрахував ККД першого термоелектричного генератора, хоча він був неправильним. Альтенкірх розробив теорію вироблення та охолодження термоелектрики та сказав, що хороший термоелектричний матеріал повинен мати малу теплопровідність та високу електропровідність. Він зібрав свою теорію як "показник заслуги (Z)"

Z: Фігура достоїнства (за певної температури)
Синтетичні напівпровідникові матеріали, розроблені в 1950 році для транзисторних застосувань, також мали хороші властивості для термоелектричних застосувань. З появою нових матеріалів модулі пельте, які можна назвати сучасними охолоджувачами пельтерів, утворюються електричним та серійним з'єднанням напівпровідникових матеріалів типу p та n між двома електрично ізолюючими плитами послідовно. Теплові гранули можуть бути знижені до температури 170 К. це було. Сьогодні теорія твердотільних матеріалів пропонує тверду модель розвитку термоелектричних матеріалів. Виробництво нових і більш ефективних термоелектричних матеріалів триває навколо цієї моделі.


Peltier Coolers Хоча вони не настільки ефективні, як звичайні газові компресійні кулери, їхні прості конструкції, невеликі габарити і кріогенні температури роблять ці пристрої придатними для деяких застосувань. , Зокрема, вони можуть випускатися невеликими розмірами, що дозволяє використовувати їх для охолодження електронних пристроїв. Мікропроцесорне та сенсорне охолодження - основні. Охолодження має велике значення для покращення якості зображення датчиків цифрових пристроїв зйомки зображення. Датчики, які нагріваються завдяки зібраним світловим променям, отримуватимуть сигнали від збудження електронів у датчику внаслідок нагрівання, а також дані, отримані від вхідного світла, і ці сигнали будуть відображатися як шум. За допомогою кулера Peltier можна відводити тепло від світла, зібраного датчиком. Так само це явище є більш важливим у інфрачервоних детекторах. Оскільки випромінювання випромінюється на інфрачервоній довжині хвилі, нагрівання цих датчиків є більшою проблемою, і його необхідно зняти, щоб отримати чистий сигнал. Охолоджувачі Peltier є підходящою альтернативою для цих застосувань через їх невеликі розміри. Крім того, охолоджувачі пельтей відіграють важливу роль у мобільних додатках, де потрібно охолодження. Відсутність рухомих частин цих пристроїв робить їх придатними для мобільних додатків. Деякі застосунки, в яких використовуються радіатори Peltier, є наступними:
Мікропроцесорний охолоджувач
Охолоджувачі для лазерних, інфрачервоних детекторів та CCD матриць - Охолоджуюча камера для різних температурних випробувань деталей електронного обладнання
Охолоджувачі води для напівпровідникової промисловості
Портативний та компактний охолоджувач для медичних інструментів - Регулятор температури для транспортних контейнерів для біоматеріалів та фармацевтичного транспорту. Використовують як нагрівач та охолоджувач для аналізу ДНК (ПЛР) - Сушіння вологого повітря
Теорія
Ефект Зеебека
Якщо різниця температур застосовується до двох точок з'єднання кільця, утворених двома провідниками, різниця напруги в термопарі - в системі виникає, це явище називається ефектом Зеебека або ефектом термопари. Коефіцієнт Зеебека (α) визначає кількість цього явища для різних матеріалів. Коефіцієнт Зеебека - властивість матеріалу, і кожен матеріал має різний коефіцієнт проникнення.
Коли одна сторона матеріалу нагрівається порівняно з іншою стороною, у гарячої сторони буде більше енергії, щоб перевищити рівень ферм-електронів. Електрони з високою енергією, які можуть вільно циркулювати, перевищуючи рівень енергії Фермі, будуть дифундувати через матеріал, а чиста дифузія електронів буде від гарячої до холодної сторони, в результаті чого в матеріалі буде вбудована різниця напруги. Ця різниця напруги, створена в матеріалі для застосовуваного класу, дає коефіцієнт випромінювання (α) матеріалу. Оскільки середні енергії електронів, що перевищують рівень енергії Фермі, впливають на їх дифузію, а енергії електронів пов'язані з рівнем енергії фермі матеріалу,
, середня енергія електронів: рівень енергії фермі при нульовому кельві - коефіцієнт Зеебека має конкретне значення для кожного матеріалу.
, Seebeck коефіцієнт

Для створення ефективного термоелектричного ефекту коефіцієнт Зеебека повинен бути максимально великим. Вищезазначена ситуація вважається заснованою на теорії вільних електронів, але насправді не всі матеріали ведуть себе відповідно до теорії вільних електронів. У деяких матеріалах коливання сітки зростають з енергією. Ці коливання решітки можуть негативно впливати на розмір середнього вільного шляху електронів, а в деяких металах напрямок дифузії електронів може бути від холодного до гарячого. У цьому випадку коефіцієнти просочення будуть негативними.
Ефект Зеебека можна спостерігати, якщо з'єднані матеріали різні, якщо зв'язаний матеріал однаковий, то результуюча внутрішня різниця напруги буде однаковою, скасовуючи один одного. Коли використовуються різні матеріали, спостерігається значення, рівне різниці різниці напруги, що виникає всередині кожного матеріалу. Наступний малюнок ілюструє це.
Ефект Пельтьє та термоелектричне охолодження
Ефект Пельтьє можна описати як протилежний ефект ефекту Зеебека. Коли струм подається на кільце, виготовлене з двох різних провідників, точки, де з'єднані провідники, стають гарячими або прохолодними. Коефіцієнт Пельтьє - це міра того, скільки досягається нагрівання чи охолодження при застосованому струмі. При застосуванні струму електрони будуть передаватися від одного з'єднання до іншого, і ці електрони будуть переносити свою енергію від одного з'єднання до іншого, з'єднання, де відокремлюються електрони, охолоджуватиметься, а з'єднання, через яке електрони будуть проходити.

: швидкість нагріву або охолодження: струм
pn напівпровідниковий пельєр

Коефіцієнти Пельтьє і Зеебека співвідносяться так:
Коефіцієнт Пельтьє залежить від температури, коефіцієнт Зеебека - постійне число. Охолодження Пельтьє в холодоагентах Пельтьє задається:
Навантажувачі носіїв у напівпровіднику типу P напівпровідникові носії заряду напівпровідника заряджених отворів (h ^ +) є негативно зарядженими електронами (e ^ -). Рух електрона і дірки буде протилежним, оскільки вони заряджаються по-різному, а коефіцієнти просочення протилежно позначені для цих двох матеріалів, так що різниця системи буде максимальною. Коли власники переносять свою енергію на негативний полюс, електрони перенесуть свою енергію на позитивний полюс і почнуть нагріватися з цим полюсом. І навпаки, протилежна сторона почне остигати.
Є ще два фактори, які впливають на потужність охолодження, крім пельтіального охолодження системи. На жаль, вони працюють на шляху проти гранулювання та зменшують потужність охолодження системи. Ці фактори - теплопровідність і нагрівання Джоула.
Теплопровідність напівпровідників Kp і Kn, електричні опори в Rp і Rn. Загальна потужність охолодження (q) системи може бути записана як:
Для охолоджувачів Пельтьє Ще однією важливою ознакою, що враховується, є коефіцієнт корисної дії (КС) холодоагенту. COP - відношення потужності охолодження до споживання електроенергії.
потужність охолодження
: споживання електроенергії. Таким чином, COP записується так: «Максимальне значення COP означає максимальне охолодження, яке потрібно досягти цим матеріалом. Прирівнюючи до струму, приймаючи похідну вищевказаного рівняння до нуля, струм буде максимальним значенням коефіцієнта працездатності.
: максимальна різниця температур, яку можна досягти, Z: Графік заслуг Тм: Середня температура - носій навантаження -
напівпровідники типу P і N можна маніпулювати щільністю вантажопідйомника за допомогою допінгу. Додаючи напівпровідниковий матеріал типу N, можна збільшити щільність електрона носія заряду в матеріалі. Електропровідність пов'язана з щільністю носіїв заряду, це співвідношення можна побачити з наступного рівняння:
σ = neμe n: щільність електронів μe: рухливість електронів. Як ви бачите, електропровідність збільшується зі збільшенням щільності електронів. Однак збільшення щільності носія навантаження через легування викликає зменшення коефіцієнта проникнення. Таким чином, зміна графіка рисунка заслуг відповідно до допінгової суми робить максимуми допінговою сумою. Кількість допінгу необхідно оптимізувати до цього максимального значення. Цей ефект можна побачити на бічній графіці.
, "Показник заслуг"
Вибір матеріалу
Термоелектричні пристрої можна використовувати для охолодження, нагрівання або отримання електричної енергії, як описано в попередніх розділах. На малюнку 1 схематично показаний приклад термоелектричних пристроїв. Як видно, термоелектричний пристрій складається з електричного ряду, термічно паралельного з'єднання матеріалів більше ста p і n, розширених між двома площинними поверхнями. Коли його бажано використовувати для охолодження, можливо створити різницю температур з електричною потужністю, що подається від електричних з'єднань, нагріваючи одну сторону шляхом охолодження та нагрівання іншої сторони завдяки ефекту Пельтьє. Аналогічно, можливо генерувати електричну енергію з системи, створюючи різницю температур методом, відомим як ефект Зеебека. [6]
У кімнатних температурних діапазонах матеріали, що найчастіше використовуються, є високодозованими (Bi, Sb) 2Te3 матеріалами. У системі використовується багато різних груп матеріалів, таких як металеві з'єднання, підкладка, захисні шари, леговані матеріали типу p і n. Снайдер та Лім [6] надали детальну інформацію про цільове використання цих матеріалів. Як інфраструктурний матеріал зазвичай використовується 400 мкм Si. Висока сумісність цього матеріалу через його високу теплопровідність та основний матеріал, що використовується у програмах MEMS, робить кремній найпотужнішим кандидатом для використання в якості основного матеріалу. Покриття дуже тонкої плівки SiO2 на шарі Si є необхідним кроком для запобігання електричного короткого замикання між базовим електричним з'єднанням та Si. Потім тонкі (0,1-0,3 мкм) плівки Cr і Au наносять на шар SiO2 відповідно. На ній покрито відносно товстий шар золота. Мета цієї позолотки - забезпечити електричне з'єднання нижньої основи. Потім золото протравлюється в йодному розчині для вибіркового осадження золота. Застосовуваний метод літографії використовується для вибіркового проведення процедури. Згадані вище шари матеріалу можна побачити на малюнку 2.
Шар провідника із золота, який використовується в нижній основі, та шари нікелевих провідників, які використовуються у верхній частині, намагаються якомога тонкішими. Потовщення цих шарів підвищить електричний опір і знизить продуктивність. Ці шари покриті в порядку 1-5 м м. Метод літографії широко застосовується при покритті термоелектричними матеріалами. Спочатку наноситься товстий шар фоторезиста, щоб поверхні, які потрібно покрити, залишалися вільними. Пристосовуючи скляну маску, матеріали типу p і n наносять на місця, де бажане покриття, повторюючи етапи літографії. Потім верхній шар нікелю відкидається і електропровідність досягається аналогічними методами. Результат цих процесів можна побачити на малюнку 3 - «Фігура заслуг». Є багато факторів, які впливають на продуктивність мікротермоелектричних матеріалів. Деякі з них - це використовувані термоелектричні матеріали та їх розміри, термічні показники міцності та опору використовуваних матеріалів, застосовувані термічні обробки та кількість допінгу. Ефективність продуктивності охолодження («Рисунок величини de») у цих системах можна сформулювати так: [7]
Z = α2 / ρ.к | α: Коефіцієнт Зеебека
ρ: Електричний опір
к: Тепловий коефіцієнт пропускання
Факт, що ефективність охолодження пропорційний коефіцієнту Зеебека, випливає з того, що тепло, що передається під час охолодження Пельтьє, дорівнює Q, α * T * I. Символ T - це температура, а I - струм. Однак тип нагріву, також відомий як нагрівання Джоуля, пропорційний I2 ρ, припускає, що електричний опір повинен бути низьким, щоб запобігти нагріванню в холодній секції. Так само для того, щоб нагрівання Джоуля було пропорційним квадрату прикладеного струму, а транспортоване тепло було прямо пропорційним прикладеному струму, верхнє граничне значення струму визначається струмом, при якому нагрівання Джоуля стає більш ефективним, ніж охолодження Пельтьє. Аналогічно, теплопровідність системи повинна бути низькою для запобігання передачі тепла від гарячої до холодної сторони.
Для досягнення найвищого рівня ефективності від кулера Peltier або термоелектричного охолоджувача необхідно підтримувати «Z yüksek якомога вище. Для цього потрібно використовувати матеріали з високим електричним опором, тобто низькою електропровідністю, низькою теплопровідністю та високими коефіцієнтами Зеебека. Коефіцієнти Зеебека деяких металів та напівпровідників у літературі показані на малюнку 4.
Термоелектричні матеріали та ефективність
Є багато матеріалів, які мають властивості, які можна застосувати в промисловості або теорії. Вибираючи відповідний матеріал, вартість та надійність, а також інші важливі елементи - це їх ефективність (рисунок достоїнства = Z). Деякі термоелектричні матеріали є:
Bi2Te3
CsBi4Te6 - PbTe - CeFe3CoSb12 Zn4Sb3 Yb14MnSb11
Si-Ge - AgSbTe2-GeTe, TAGs - PbTe-PbS (n) - NaPb20SbTe22 SALT - Hf0.6Zr0.4NiSn0.98Sb0.02 - Графіка 1,2,3, 4 надає детальну інформацію та корисні результати щодо ефективності цих термоелектричних матеріалів при різних температурах. [8] [9] [10] [11] Матеріали групи Bi2Te3 та Bi2Se3 - Bi2Te3 та їх твердофазні суміші, високий термоелектрик при кімнатній температурі продуктивність і широко використовується. Показники значень ("Z") знаходяться в порядку 2,4.
Концентрація носіїв сполук Bi і Te досягається додаванням трохи більше Bi або Te, ніж рівноважні комбінації. Те, що елемент "Те" токсичний і рідкісний, є найбільшим недоліком цієї групи матеріалів.
Розробка термоелектричних матеріалів
[12] від початку швидкого процесу розвитку. Перший продукт термоелектричної промисловості - це матеріал Bi2Te3. У дослідженнях, спрямованих на збільшення значення "Z" між 1960-1990 роками, було підкреслено найбільше (Bi1-xSbx) 2 (Se1-yTey) 3 сплавів. Сьогодні існує багато різних груп матеріалів, які використовуються в різних додатках. В останні роки із застосуванням матеріалу, відомого як Фонон-Скло / Електрон-Кристал, відкрився шлях до нанорівневого рівня. Як було сказано раніше, для підвищення ефективності необхідно підвищити електропровідність та зменшити теплопровідність. У звичайних тривимірних площинах і системах ці дві особливості зазвичай діють разом, зменшуються або збільшуються разом. Дослідження щодо того, щоб зробити ці функції незалежними одна від одної шляхом опускання на один площину і нанорівень, почастішали останніми роками. Найперспективнішим рішенням у цій галузі є виробництво нанокомпозитів. При виробництві нанокомпозитів можна як знизити теплопровідність, так і підвищити електропровідність. На малюнку 5 показаний приклад зміни теплопровідності з розміром частинок.
Знову ж, порівняння електричної та теплопровідності нанокомпозитного матеріалу Si0.8Ge0.20.2B0.016 у нормальному твердому стані можна побачити на рисунку 6. Як видно з рисунків, можна знизити теплопровідність і збільшити електропровідність за рахунок виробництва нанокомпозитів.

[13] GJSynder, JPFleurial та T. Caillat (2002), замість того, щоб подавати прикладний струм безпосередньо показали, що за допомогою змінного струму на короткий час може бути створена більша різниця температур. Як вже було сказано, поданий струм впливає на результат, змагаючись між теплопередачею та нагріванням Джоуля. Оскільки нагрів джоуля пропорційний квадрату застосовуваного струму, існує максимальне значення струму, яке можна застосувати. Однак, застосовуючи метод імпульсного струму, в цьому дослідженні показано, що струм, більший за цей максимальний струм, може забезпечити більш ефективне охолодження шляхом створення великої різниці температур на короткий час. Логіка тут полягає в тому, що охолодження Пельтьє безпосередньо на холодній бічній поверхні, а нагрівання Джоуля є однорідним на всій поверхні пристрою. Це прогрівання піддається сильному охолодженню до досягнення холодного кінця. Створений таким чином холодоагент дуже підходить для систем, яким потрібно досягти холоду за кілька мілісекунд, таких як лазерні датчики інфрачервоного газу середньої хвилі.
Методи отримання термоелектричних матеріалів
Багато методів, що застосовуються в промисловості, пов'язаних з утворенням термоелектричних матеріалів та вивчення літератури. там. Який спосіб буде використовуватися на етапі виробництва, слід вибирати відповідно до бажаних властивостей охолоджувача Peltier, який виробляється. Деякі критерії визначення цього є; вартість, надійність, термін служби пристрою, застосовувана напруга, максимальна різниця температур. Деякі способи виготовлення були досліджені, щоб включити приклади, наведені нижче.
Метод гальванічного покриття, який є одним з електрохімічних процесів, дає можливість розробляти матеріали, які легко застосовуються, мають низьку вартість, мають високий контроль та ефективність. У літературі щодо матеріалів для покриття, таких як золото, срібло, можна знайти багато досліджень. Найпоширенішим рішенням для покриття нікелю є розчин Ваттса. Хоча існують різні рішення для золота, найбільш широко застосовується ціанідна ванна із золотом. Відповідно до матеріалу, який потрібно покрити, визначаються відповідні анодні матеріали та значення струму, і проводиться процес нанесення покриття.
У літературі є деякі дослідження щодо зростання термоелектричних матеріалів. В одному з них група матеріалів Snyder (2003) (Bi, Sb) 2Te3, виготовлена електрохімічними методами, і розкрила їх результати. Розчин азотної кислоти використовується при кімнатній температурі для покриття цих матеріалів. Як і у всіх способах виробництва, використання методів літографії має велике значення при гальванічному покритті. Оскільки поверхні, які потрібно покрити, - це не всі площини, то для вибіркового покриття потрібних місць потрібно використовувати фоторезистивні матеріали. Можуть бути створені такі групи матеріалів, як PbS. Цей метод також має деякі недоліки. Важливо, щоб метод застосовувався правильно. Якщо його не застосовувати, можуть виникнути такі проблеми, як високі показники помилок, викид газу та втрата молярного контролю. Методи MOCVD дозволяють дуже добре контролювати хімічний склад та високоякісне пошарове відкладення. Ефективність деяких матеріалів, отриманих цими методами, можна побачити на наступних малюнках.
Посилання
^ D.M. Rowe (Ed), (1995) Керівництво CRC з термоелектрики
^ Х. Джуліан Голдсмід (2009) Вступ до термоелектрики Лондон, Нью-Йорк: Спрингер: ^ Франческо Гіазотто та ін. (2005), Електроохолодження: фізика та застосування
^ Йонатан Дубі та Масміліміано Ді Вентра (2008), Термоелектричні ефекти в нанорозмірних з'єднаннях, Нано Летт., 2009, 9 (1), 97-101
^ Рольф Е. Гуммель (2010) Електронні властивості матеріалів, Спрингер
^ ab G. JEFFREY SNYDER, JAMES R. LIM, CHEN-KUO HUANG AND JEAN-PIERRE FLEURIAL, "Термоелектричні мікроприлади, виготовлені методом МЕМС-подібного електрохімічного процесу" ( 2003 р.) ^ Г. Джеффрі Снайдер, Жан-П'єр Флеріал, Тьєррі Кайлат, Ронгуй Ян та Ганг Чен, "Переохолодження охолоджувача Пельтьє за допомогою імпульсу струму", (2002 р.)
^ Розумні матеріали: Термоелектричні матеріали
^ Мартін Вагнер, Характеристика матеріалів | ^ http://illinoisstate.edu, Перетворення теплової енергії | ^ Цзін-Фен Лі, Вей-Шу Лю, Лі-Донг Чжао і Мін Чжоу, "Високопродуктивна наноструктурована термоелектричні матеріали "(2010)
^ Мілдред С. Дрезсельхаус, * Ганг Чен, Мін Й. Тан, Ронггуй Ян, Хох'юн Лі, Деджі Ван, Чіфенг Рен, Жан-П'єр Флеріал та Паван Гонья, "Нові вказівки для низькомірних термоелектричних матеріалів" (2007)
^ Г. Джеффрі Снайдер, Жан-П'єр Флеріал, Тьєррі Кайлат, Ронгуй Ян та Ганг Чен, "Переохолодження охолоджувача Пельтьє з використанням струму пульс »(2002)


Peltier soğutucu

Rastgele Yazılar

Makoto Okubo

Makoto Okubo

Makoto Okubo d 3 Mart 1975 eski bir Japon futbol oyuncusudur İstatistikleri Kulüp performansı Lig ...
Kuzey Kutbu

Kuzey Kutbu

Kuzey Kutbu Dünya'nın ekseninin üst kısmında, (kuzey)de kalan noktayı tanımlar. Güney Kutbu Antarkti...
Bojan Markovski

Bojan Markovski

Bojan Markovski (d. 8 Ağustos 1983), Makedon futbolcu. Kıbrıs 1.Lig takımlarından Apollon Limassol'd...
Sai Mustafa Çelebi

Sai Mustafa Çelebi

Osmanlı şair, nakkaş (ressam) ve biyografi yazarı. (d.?-ö.1595, İstanbul) Çocukluk arkadaşı Mimar Si...